电场强度分布

电除尘器电场强度分布与电极形式有关。管式沉尘极电场强度分布，具有沿电流方向的不均匀性。板式沉尘极电场强度分布，既有沿电流方向的不均匀性，又有与电流轴线相垂直方向的不均匀性。两者皆为电除尘器较理想的电场强度分布。

(！)管式沉尘极

当输人管式沉尘极和金属细圆丝电暈极电除尘器的电压"低于临界电压"0时，即在同

轴电极间没有发生放电（包括没有形成电晕放电在内）条件下，两极空间没有电流通过，为

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静电场，其间任一点电场强度2的散度为零，即：

4^=0 "-5〉

电场强度^又为电压"的梯度，即： 则有：

6.11 = 0 (^！-！)
式（〒-7〉左项&^"为势量场的散度，它等于1^1^"算子么"，其坐标表达式为对
于0匸忱]：直角坐标系，有：

1 ^^：^

92：

"-8〉

^^^^^^^

丄乂丄（！？ 321 \  I    1  、？1" | ^2"』

^ ^9^\   3^1卞^入3一卞33 ―"

(了-10〉

由于在电场中与电晕线距离为！？的圆柱面为标量场"的等位面〈即标量数值完全相同的一个面），在等位面上无论、^如何变化，"为一常量，所以1^ = 0， 1^ = 0，因此，式〃-^中后两项均为零，即得到：

丄乂丄(？？ ~

丄/^ | 7？ 32 "'！ ^、32？卞 9^1

卞丑入31？ ^

3^11  ！   1 乂 ^ 一 ^

^十^ X液

函数乘积求导，有：

即或

据梯度定义，有

6.11 液：

代人式（卩-12〕，得

犯小^

则

1^+111^ = 11101

0

式中为积分常数，可通过下述微分方程的定解来确定，由式^-巧）得

0

I

而一『0 ^
定解条件： "八(^)

^(^) ， 通过分离变量求解微分方程"〕，得

"二

「        「 0 ， 」二」^"服

将微分方程"〉的定解条件化）和（力代入式口-^)中，有方程组

"八：011X^+02 | 联解^ -"八二" 1^6 - 1^八、^ ^11 ^

所以 。^^

将式^-化）代人式（？-巧），即得到在静电场条件下电场强度的变化规律。为：

^3 一"八

《

门-16〉

0

0

(了-20〉

式中8^离电晕极的距离；

^八、及8^分别为电晕线和沉尘极的半径；

"八、^^分别为尺八、^0处的电势。 ， 由此可见，静电场电场强度分布5与离电晕极的距离X成双曲线函数变化。当^八时，5最大，此时

^^^^^^~》 (了-2：0

施&

升高输人两极间电压"至电晕放电（即气体局部击穿）临界电压助时，其临界电场强度^:。为-